Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России»
Скачать 1.16 Mb.
|
Обозначения и сокращенияЯОР – ядерное обратное рассеяние. Английский вариант – NBS ГДР – гигантский дипольный резонанс КХД –квантовая хромодинамика KD - Koning A.J., Delaroche J.P. ЯВК – ядерная вершинная константа АНК – асимптотический нормировочный коэффициент ДОП – дисперсионный оптическмй потенциал ИВК – измерительно-вычислительный комплекс DFT – the density functional theory ВФ – волновая функция БД – база данных ЦДФЭ – Центр данных фотоядерных экспериментов ГДР – гигантский дипольный резонанс ФЭУ – фотоэлектронный умножитель ЛПЭ - линейная передача энергии БЖ – реакция Белоусова-Жаботинского JM – модель Jefferson-Moscow HPGE-полупроводниковый детектор из сверхчистого германия ФУК – функция угловой корреляции СТП – сверхпроводящие туннельные переходы АЦП – амплитудно-цифровой преобразователь ФЭУ – фотоэлектронный умножитель СВВП – система высоковольтного питания FPGA - Field-Programmable Gate Arrays, программируемая пользователем вентильная матрица УСО – устройство связи с объектом управления САО – струйно-абразивная обработка ДСК – дробь стальная колотая ДЧК – дробь чугунная колотая ЭИЛ – электроискровое легирование ТО – термоокисление ВВЕДЕНИЕ В настоящем отчете за 2-й этап работы по теме «Исследование структуры атомных ядер, ядерных реакций, физики электронных ускорителей, детекторов, развитие новых методов исследования материалов с использованием пучков гамма квантов и заряженных частиц низких и средних энергий, совершенствование образования по фундаментальным и прикладным проблемам ядерной физики и физики ускорителей» представлены результаты исследований, выполненных по шести взаимосвязанным направлениям. Основная часть отчета делится на разделы, названия которых находятся в полном соответствии с названиями содержания работ, сформулированных в КП технического задания. Некоторые разделы делятся на подразделы и пункты. Шесть направлений сгруппированы из следующих разделов: Разделы 1.1 – 1.5, 1.7, 1.9 посвящены анализу результатов, полученных при исследовании структуры атомных ядер методами ядерной спектроскопии и ядерных реакций под действием -квантов, электронов высокой энергии и заряженных частиц низких и средних энергий. Разделы 1.6 – 1.8 посвящены описанию исследований, проведенных с целью разработки новых детекторов – нейтринного и криогенного для регистрации -квантов. В разделе 1.10 – 1.12 анализируются итоги работы по созданию новых методов исследования состава материалов с использованием пучков -квантов и заряженных частиц. В разделе 1.13 представлены сведения по совершенствованию образования по фундаментальным и прикладным проблемам ядерной физики и физики ускорителей. В разделе 1.14 представлены сведения об экспериментальных и теоретических исследованиях по физике электронных ускорителей и пучков. В разделе 1.15 описываются результаты работы по исследованию воздействия пучков заряженных частиц на модельную физико-химическую систему. Обобщение результатов работы по разделам календарного плана дано в разделе “Заключение”.
1.1.1 Введение Изучение спектра и структуры возбуждённых состояний нуклона – важная составная часть исследования эволюции динамики сильного взаимодействия в области от расстояний, отвечающих применимости пертурбативной квантовой хромодинамики (КХД) (1015 см), до расстояний порядка размера адронов, на которых происходит адронизация кварков и глюонов, т.к. исследование эволюции сильных взаимодействий в область непертурбативной КХД является открытой приоритетной проблемой современной фундаментальной физики. Целью работы ставилось изучение структуры возбужденных состояний нуклона, получение сечения реакции электророждения двух заряженных пионов на протоне в резонансной области при больших виртуальностях фотона. 1.1.2 Полученные результаты Впервые получены экспериментальные данные по электромагнитным формфакторам высоколежащих нуклонных резонансов: S31(1620), P13(1720) (рис. 1.1.2.1), D33(1700) при значениях квадрата 4-вектора импульса виртуального фотона Q2 от 0.5 до 1.5 ГэВ2. Исследование эксклюзивного канала электророждения двух заряженных пионов на протоне представляет особую важность для исследования структуры высоколежащих резонансов, поскольку большинство этих резонансов распадается по каналу pπ+π. Формфакторы были извлечены в рамках феноменологической модели Jefferson-Moscow (JM). Модель JM представляет собой изобарную модель, в которой амплитуда реакции  описывается набором промежуточных квазидвухчастичных изобарных каналов. Остальные механизмы дающие вклад в рождение двух пионов учитывались эффективно, введением амплитуды прямого рождения двух пионов. Каждый из квазидвухчастичных каналов имеет резонансную и нерезонансную части. Резонансной части отвечает s-канальное (в системе фотон-протон) возбуждение нуклонного резонанса ( ). Нерезонансная часть представляет минимальный набор Борновских древесных диаграмм на уровне мезон-барионных степеней свободы, удовлетворяющий требованиям калибровочной инвариантности. Эта модель за отчетный период была существенно улучшена в части описания резонансных частей амплитуд за счет использования модифицированного брейт-вигнеровского подхода, удовлетворяющего условию унитарности. Использованная в этом анализе модель JM в настоящее время развивается для анализа рождения пар pπ+π на протоне в области более высоких виртуальностей фотона (2 ГэВ2 < Q2< 5 ГэВ2).  Рисунок 1.1.2.1 Электромагнитные формфакторы A1/2, S1/2, A3/2 резонанса P13(1720). Синие точки – результаты, полученные в рамках модели JM, красные точки – мировые данные. 1.1.3 Заключение Получены данные по электромагнитным формфакторам высоколежащих нуклонных резонансов при небольших виртуальностях фотона. Развиваемая в настоящее время в коллаборации Hall-B Jeffeson Lab–НИИЯФ МГУ феноменологическая модель позволит извлекать электромагнитные формфакторы нуклонных резонансов также и при виртуальностях фотона до ~5 ГэВ (предварительные экспериментальные данные при таких Q2 уже получены), что даст возможность иметь надежную информацию об эволюции электромагнитных формфакторов высоколежащих нуклонных резонансов в широкой области Q2 от ~0.5 до ~5 ГэВ2, отвечающей переходной, от непертурбативной к пертурбативной, области КХД. 1.2. Исследование поправок на взаимодействие в конечном состоянии в методе «Троянского коня», служащего для определения сечений астрофизических ядерных реакций, и установление оптимальных кинематических условий для эффективного применения этого метода. Расчет ЯВК и АНК для ядер 3H и 3He и низкоэнергетических параметров nd- и pd-рассеяния на основе обобщенного разложения эффективного радиуса, а также путем решения уравнения Шредингера для различных потенциалов. Исследование роли кулоновского взаимодействия в системе трех нуклонов 1.2.1 Исследование поправок на взаимодействие в конечном состоянии в методе «Троянского коня», служащего для определения сечений астрофизических ядерных реакций, и установление оптимальных кинематических условий для эффективного применения этого метода 1.2.1.1 Постановка задачи Метод "Троянского коня" является эффективным непрямым методом получения информации о сечениях бинарных реакций типа x+A → b+B путем измерения сечений реакций с тремя частицами в конечном состоянии: a+A → y+b+B. Реально этот метод применяется для определения сечений (или так называемых астрофизических S-факторов) астрофизических ядерных реакций, протекающих во внутренних слоях звезд, включая наше Солнце. Детальная информация о сечениях астрофизических процессов существенна для таких важных вопросов, как распространенность химических элементов и изотопов во Вселенной, величина потока солнечных нейтрино и др. В то же время большинство подобных процессов недоступны для прямого измерения в лабораторных условиях ввиду малости сечений, обусловленной кулоновским фактором проницаемости, экспоненциальная малость которого связана с низкими (тепловыми) значениями энергий сталкивающихся ядер. В методе "Троянского коня" сечение интересующей специалистов бинарной реакции x+A → b+B (1) однозначно извлекается из экспериментальных данных по реакции a+A → y+b+B (2) при условии, что механизм измеряемой реакции (2) определяется полюсной диаграммой Фейнмана, содержащей x в качестве промежуточной (полюсной) частицы. Однако в принципе существуют поправки к чисто полюсному механизму, обусловленные взаимодействием частиц в конечном состоянии, которые могут влиять на значения извлекаемого сечения. Поэтому естественно возникает вопрос об исследовании роли этих поправок. 1.2.1.2 Методы решения задачи Для изучения влияния взаимодействия в конечном состоянии была детально исследована общая кинематика реакции с тремя частицами в конечном состоянии в различных системах отсчета: лабораторной системе, системе центра масс всей реакции в целом и системе центра масс интересующей нас бинарной реакции. Рассмотрение было проведено как для случая произвольной кинематики, так и для кинематики, отвечающей полюсному механизму (квазиупругая кинематика). При этом были использованы свойства амплитуд полюсной и треугольной диаграмм Фейнмана. 1.2.1.3 Полученные результаты и выводы Были получены соотношения, связывающие лабораторную энергию EL частицы A, импульс py спектаторной частицы y и измеряемую в эксперименте относительную кинетическую энергию EbB частиц b и B, которая в квазиупругой кинематике линейно связана с интересующей нас начальной энергией ExA реакции (1). С помощью исследования зависимости амплитуды реакции (2) от импульса py и импульса qt, переданного от частицы A к системе b+B, было найдено объяснение наблюдаемому в эксперименте сужению импульсного распределения частиц x и y в ядре a с уменьшением qt. Полученные общетеоретические результаты были применены к изученным в эксперименте реакциям типа (2), в которых в качестве налетающей частицы a использовались ядра 2H, 3H, 3He, 6Li и 9Be. При этом импульсное распределение в дейтроне описывалось волновой функцией Хюльтена, а в ядрах 3H, 3He, 6Li и 9Be – волновыми функциями, отвечающими потенциалу Вудса-Саксона со стандартными геометрическими параметрами. Был сделан вывод, что при малых значениях py квазиупругий полюсной механизм правильно описывает энергетическую зависимость сечения и астрофизического фактора реакции (1). Взаимодействие в конечном состоянии при этом может лишь влиять на абсолютные значения этих величин, которые могут быть найдены путем нормировки на значения, полученные из прямых лабораторных измерений реакции (1) при более высоких энергиях, когда эти измерения осуществимы. 1.2.2 Расчет ЯВК и АНК для ядер 3H и 3He и низкоэнергетических параметров nd- и pd-рассеяния на основе обобщенного разложения эффективного радиуса, а также путем решения уравнения Шредингера для различных потенциалов. Исследование роли кулоновского взаимодействия в системе трех нуклонов 1.2.2.1 Постановка задачи Понятие о ядерных вершинных константах (ЯВК), определяющих процессы виртуального развала ядра на два фрагмента (или обратного процесса синтеза), было введено в работах участников данного НОЦ. ЯВК и пропорциональные им асимптотические нормировочные коэффициенты (АНК) ядерных волновых функций в соответствующих бинарных каналах являются важными ядерными характеристиками и активно используются при анализе ядерных реакций в рамках различных подходов, в том числе, в широко распространенном методе искаженных волн. Значения ЯВК и АНК, извлеченные из анализа одних процессов, могут быть использованы для предсказания характеристик других процессов. Сравнение эмпирических значений ЯВК и АНК с теоретическими, рассчитанными методами теории структуры ядра, дает возможность судить о качестве используемых теоретических моделей. АНК возникают естественным образом в выражениях для сечений ядерных процессов взаимодействия заряженных частиц при очень низких энергиях, когда из-за кулоновского барьера реакция протекает на больших расстояниях между участвующими в ней ядерными фрагментами. Наиболее интересным типом подобных процессов являются астрофизические ядерные реакции, протекающие во внутренних слоях звезд, включая наше Солнце. 1.2.2.2 Методы решения задачи Характеристики ядер 3H и 3He рассматривались в рамках двухчастичной N+d модели. Использовались два различных подхода. В первом подходе ядерное Nd-взаимодействие получалось сверткой NN-потенциалов, взятых в форме Хюльтена, с волновой функцией дейтрона. Параметры триплетного np-потенциала подгонялись по энергии связи дейтрона и триплетной длине np-рассеяния. Параметры синглетных NN- потенциалов подгонялись по значениям соответствующих длин NN-рассеяния и эффективных радиусов, взятых из работы [1]. Вследствие некоторой разницы между низкоэнергетическими параметрами nn-, np- и pp-рассеяния потенциалы свертки для систем nd (Und) и pd (Upd) оказались слегка различными. Кулоновское pd-взаимодействие описывалось сверткой кулоновского pp-потенциала. Построенные потенциалы, записанные в виде двумерных интегралов, использовались в уравнении Шредингера, которое решалось с помощью программы для GNU Octave, созданной специально для аккуратного расчета волновых функций в асимптотической области и определения АНК. Во втором подходе в качестве Und и Upd использовались феноменологические потенциалы Юкавы и Хюльтена. Параметры Und подгонялись по энергии связи 3H (8.48 МэВ) и дублетной длине nd-рассеяния (2and =0.65 фм), параметры Upd подгонялись соответственно по энергии связи 3He (7.73 МэВ) и дублетной длине pd-рассеяния (2apd =0.024 фм). Для исследования подпороговых резонансов в дублетной системе Nd было использовано модифицированное разложение функции эффективного радиуса K(k2), содержащее полюс. 1.2.2.3 Полученные результаты и выводы Указанными выше методами были рассчитаны энергии связи, ЯВК и АНК для ядер 3H и 3He, а также низкоэнергетические параметры Nd-рассеяния. Построены траектории подпороговых резонансов в комплексных плоскостях импульса и квадрата перенормированной ЯВК для синглетной по спину (s=0) системы нуклон-протон (Np) и дублетной по спину (s = 1/2) системы нуклон-дейтрон (Nd) при постепенном переходе от заряженной системы к нейтральной системе. Использованы полученные нами ранее формулы в рамках теории эффективного радиуса. для Np-системы взято стандартное разложение функции эффективного радиуса K(k2). для Nd-системы функция эффективного радиуса с полюсом. Параметры функций K(k2) найдены путем подгонки S-фаз рассеяния при малых энергиях, вычисленных путем решения уравнения Шредингера с ядерным потенциалом Юкавы для рассеяния нейтрона, параметры которого были найдены с помощью подгонки энергий связи и длин рассеяния к экспериментальным значениям. Наблюдается качественное согласие функций K(k2) в нашей потенциальной модели с результатами трехтельных расчетов для nd и pd систем. Сделан вывод о том, что кулоновские эффекты наиболее сильно проявляются в основном в области Елаб < 300 кэВ. Обнаружены и объяснены качественные различия между рассчитанными траекториями (при плавном изменении заряда налетающей частицы от заряда протона до нуля) для Np и Nd систем как для положения резонанса, так и для вычета амплитуды в соответствующем полюсе. Построение траектории полюса при плавном изменении заряда налетающей частицы позволяет исключить полюсы, не связанные с ядерным взаимодействием. Рассмотренные нами подпороговые резонансы имеют ту же природу, что и виртуальные состояния, полюсы для которых расположены на отрицательной мнимой оси в плоскости импульса, поскольку они принадлежат одной траектории. В рамках теории эффективного радиуса выведено аналитическое выражение для ЯВК распада (синтеза) ядра на два заряженных фрагмента с произвольным орбитальным моментом. Ядро может находиться как в связанном, так и в нестабильном (резонансном или виртуальном) состояниях. При выводе использовано известное выражение для функции эффективного радиуса Kl(k2) в присутствии кулоновского взаимодействия. Получена соответствующая формула для парциальной амплитуды кулоновско-ядерного взаимодействия, которая наряду с резерфордовской амплитудой определяет сечение рассеяния. Выделен множитель в этой амплитуде, не содержащий информации о ядерном взаимодействии. В результате получено выражение для перенормированной амплитуды через параметры функции Kl(k2). Выведена формула для вычета перенормированной амплитуды в полюсе амплитуды рассеяния, через который выражается перенормированная ЯВК. 1.3. Модернизация метода получения параметров оболочечной структуры, учитывающая переходы в область континуума в реакциях передачи нуклона. Расчет в рамках дисперсионной оптической модели энергий одночастичных уровней изотопов 58,60,62,64Ni и 64,66,68,70Zn 1.3.1 Введение Реакции передачи нуклона (срыва и и подхвата) являются мощным средством исследования структуры атомного ядра. В НИИЯФ МГУ в работах участников данного НОЦ был разработан метод совместного анализа данных, полученных из реакций срыва и подхвата нуклона на одном и том же ядре. Использование этого метода позволяет получать значения заселенностей и энергий одночастичных уровней вблизи энергии Ферми EF с минимальной систематической ошибкой. Такие параметры являются ценными данными о структуре атомных ядер и служат основой для эффективной проверки современных теоретических моделей. Однако для надежного определения указанных параметров необходим учет вклада в сечение реакций переходов в область континуума. Последовательный микроскопический расчет характеристик одночастичной структуры конечных ядер на практике связан с существенными трудностями. Полуэмпирический дисперсионный подход для определения среднего поля ядер позволяет учитывать связь одночастичного движения с коллективными возбуждениями и вычислять одночастичные характеристики ядра без существенных затрат вычислительных мощностей. На 2-м этапе дисперсионный подход применен для определения параметров нейтронного среднего поля – дисперсионного оптического потенциала (ДОП) – и расчета нейтронных одночастичных энергий ядер 58,60,62,64, 68Ni и 64,66,68,70Zn, включающих в себя ядра 70Zn и 68Ni с неклассическим магическим числом N = 40. 1.3.2 Полученные результаты При расчетах на основе данных реакций однонуклонной передачи, как правило, используются спектроскопические факторы уровней ядра в области дискретного спектра. Переходы в область континуума не учитываются в силу большой трудности измерений. Теоретические оценки вкладов таких переходов, имеющиеся в литературе, в значительной степени неоднозначны. В данной работе использовались, в основном, модельно-независимые оценки, сделанные С.М. Клементом, Д. Вилмором и С.М. Перецем. В процессе выполнения работ за отчетный период были определены дополнительные члены, учитывающие вклад области континуума в правила сумм, и проведены соответствующие коррекции в компьютерных программах. Было рассмотрено 2 варианта корректирующих членов – один из них соответствует дополнительному спектроскопическому фактору 0.1, другой – величине 10% от суммарной величины спектроскопических факторов срыва в области дискретного спектра. Было проведено сравнение новых результатов с полученными ранее в рамках традиционных подходов без учета коррекций. Оба вида коррекционных членов либо не приводят к изменению заселенностей подоболочек, либо приводят к изменению заселенностей некоторых подоболочек не более чем на 0.01. Также в обоих случаях изменение одночастичных энергий составило от единиц до 100 кэВ для разных подоболочек, что значительно меньше погрешностей рассматриваемых величин. Отсюда можно сделать вывод о большой достоверности результатов, получаемых в рамках традиционных подходов. Использование коррекционных поправок дает информацию о вкладах переходов в область континуума. Однако следует учитывать приближенный характер оценок в силу большой неопределенности. Для того, чтобы минимизировать рассматриваемый вклад, при расчетах с использованием правил сумм необходимо в первую очередь учитывать глубоко лежащие подоболочки и подоболочки, ближайшие к энергиям Ферми. Экспериментальные данные по одночастичным энергиям и вероятностям заполнения одночастичных орбит ядер 58,60,62,64Ni, 64,66,68,70Zn были проанализированы в рамках дисперсионного подхода к определению среднего поля ядра. Развитый ранее в НИИЯФ в работах участников НОЦ метод определения параметров ДОП ориентирован на описание и предсказание одночастичных энергий ядер. Метод не требует наличия экспериментальных данных по рассеянию нуклонов на мишени исследуемого ядра, так как необходимые данные о мнимой части заимствуются из существующих систематик глобальных параметров потенциала традиционной (недисперсионной) оптической модели. В частности, для определения нейтронного ДОП ядер Ni и Zn нами использовалась современная систематика из работы [2]. Энергия Ферми ЕF изотопов Ni определялась как полусумма энергий  подоболочек, между которыми вероятность заполнения  , аппроксимирующая экспериментальные данные, достигает значения 0.5. Параметры VHF(EF) и γ, характеризующие зависимость от энергии хартри-фоковской составляющей ДОП, определялись в соответствии с разработанным ранее методом определения параметров ДОП. Для этого значения  для самого глубоколежащего состояния 1s1/2 были оценены с использованием экспериментальных зависимостей  и результатов расчетов по релятивистской модели среднего поля из литературы. Оцененные энергии меняются линейно от – 63 МэВ для 58Ni до – 61.6 МэВ для 64Ni. В ходе поиска оптимальных значений параметров радиуса и диффузности rHF, aHF хартри-фоковской составляющей ДОП оказалось, что они могут быть были приравнены соответственно параметрам rd, ad из систематики работы [2]. В итоге, варьируемыми параметрами мнимой части ДОП были лишь параметры Е0 и βI, определяющие энергию, соответствующую началу роста зависимости JI(E), и ее крутизну. Также варьировался силовой параметр Vso спин-орбитального потенциала. Поиск останавливался при достижении минимума величины  где N – количество подоболочек вблизи ЕF, Δ ≈ 10% погрешность  .Из сравнения с результатами расчетов энергий  в рамках других подходов, имеющимися в литературе, можно заключить, что наилучшее описание достигается с ДОП настоящей работы. Значения  , равные 0.28, 0.09, 0.3, 0.16 соответственно для ядер 58,60,62,64Ni, существенно меньше 1. Найденный ДОП был экстраполирован для расчета энергий нестабильного ядра 68Ni. На рис. 1.3.2.1 графически представлено соответствие расчетных значений  экспериментальным данным , полученным методом совместной оценки.
Параметры нейтронного ДОП ядер 64,66,68,70Zn определялись методом, аналогичным примененному к ядрам 58,60,62,64Ni. Значение энергии самого глубокого уровня 1s1/2 было оценено равным 60 МэВ для ядер 64,66,68,70Zn. Вычисленные с найденными параметрами ДОП энергии ядер 64,66,68,70Zn представлены на рис. 1.3.2.2 в сравнении с .В табл. 1.3.2.1 приведены экспериментальные и вычисленные с ДОП значения энергетической щели ∆ между «последним заполненным» и «первым свободным» уровнями. Средние значения щели  = 2.47 (60) и 1.46 (80) МэВ для изотопов Ni и Zn соответственно. Эти значения удалось хорошо описать с ДОП :  = 2.94 и 1.89 МэВ для изотопов Ni и Zn соответственно. Экспериментальная щель уменьшилась в 1.7 раз при переходе от Ni к Zn, расчетная – в 1.5 раз. Особенно сильное уменьшение щели ∆эксп наблюдается для 70Zn. Для этого ядра щель ∆эксп заметно меньше не только в сравнении с изотопами Ni, но и с остальными изотопами Zn. В связи с этим следует отметить, что для этого ядра исходные данные по спектроскопическим факторам реакции подхвата были получены в работе 60-х годов прошлого века при анализе в рамках МИВ сечения реакции (3Не,α). Результаты такого анализа сильно зависят от выбора параметров оптического потенциала 3Не и α, которые к тому времени не были известны в достаточной степени достоверно. Поэтому полная погрешность ∆эксп в 70Zn может превышать определенную методом совместной оценки. Тем не менее, даже с учетом возможной большой погрешности значения щели ∆эксп для 70Zn, нейтронные оболочечные параметры ядер 64,66,68,70Zn, полученные методом совместной оценки, свидетельствуют об исчезновении в них магичности числа N = 40. Анализ полученных данных в рамках модели среднего поля с ДОП позволил согласовать расчетные одночастичные энергии с экспериментальными в пределах погрешности последних. |
Похожие:
 | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы |
 | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... Санкт-петербургский государственный электротехнический университет «лэти» им. В. И. Ульянова (ленина) | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... «Разработка новых методов индивидуальной коррекции сводно-радикального статуса при бактериальных инфекциях» |
