Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России»
Скачать 1.16 Mb.
|
Таблица 1.3.2.1 - Энергетическая щель ∆ (МэВ) между нейтронными состояниями 2p1/2 и 1g9/2 в изотопах Ni и Zn.
1.3.3 Заключение Поставленные задачи отчетного этапа решены полностью. Проведена модернизация метода получения параметров оболочечной структуры, учитывающая переходы в область континуума в реакциях передачи нуклона. Оценен вклад указанных переходов в рассчитываемые значения заселенностей и энергий одночастичных состояний атомных ядер. Сделаны выводы о большой достоверности результатов, получаемых в рамках традиционных подходов. Определенный на отчетном этапе дисперсионный оптический потенциал позволил описать эффект вырождения нейтронных подоболочек 2p3/2, 1f5/2 и 2p1/2 в ядрах 58,60,62,64Ni и эффект исчезновении неклассического магического числа N = 40 в 70Zn. 1.4 Извлечение величин выходов и интегральных сечений наблюдаемых многонуклонных фотоядерных реакций. Создание банка спектров гамма-квантов наведенной активности 1.4.1. Постановка задачи Проведение экспериментов по изучению многонуклонных фотоядерных реакций. Измерение гамма-спектров остаточной активности ядер. Извлечение величин выходов и интегральных сечений наблюдаемых многонуклонных фотоядерных реакций. Создание банка спектров гамма-квантов наведенной активности. 1.4.2 Методика исследований На созданном экспериментальном комплексе, включающем компактный ускоритель электронов разрезной микротрон RTM-70 НИИЯФ МГУ на энергию до 67.7 МэВ и гамма-спектрометрическую установку на основе HPGe-детектора эффективностью 30 %, изготовленного из сверхчистого германия, проведены первые эксперименты по изучению многочастичных фотоядерных реакций. Данные экспериментов обработаны с помощью созданных и апробированных программ, продемонстрировавших свою эффективность. Одновременно с этим созданы первые теоретические модели изучаемого явления, и предсказания этих моделей сравниваются с экспериментом. 1.4.3 Основные полученные результаты Проведены эксперименты по облучению гамма-квантами с энергиями до 67.7 МэВ десяти образцов различных химических элементов. Создан и поддерживается банк данных измеренных гамма-спектров остаточной активности атомных ядер этих элементов. Завершена обработка экспериментальных данных для тяжелых ядер (с числом нуклонов около 200) в области энергий фотонов за гигантским дипольным резонансом и вплоть до 67.7 МэВ. Получены выходы и интегральные сечения многочастичных фотоядерных реакций с вылетом из ядра до 7 нейтронов. Данные получены впервые. Для интерпретации фотонуклонных ядерных реакций, инициированных гамма-квантами с энергией до порога фоторождения мезонов (140 МэВ), создана теория, использующая комбинацию экситонной и испарительной моделей распада возбужденных ядер. Рассматриваются два механизма фотовозбуждения ядра: формирование гигантского дипольного резонанса при энергиях фотонов ниже 30 МэВ и квазидейтронное фотопоглощение, доминирующее при энергиях выше 40 МэВ. Определены выходы осколков фотоделения ядер естественной смеси изотопов урана. Облучение проводилось на разрезном микротрона RTM-70 НИИЯФ МГУ при энергиях электронов 19.5, 29.1, 43.5, 48.3 и 67.7 МэВ. Для идентификации конечных продуктов и определения выходов осколков фотоделения использовался вышеописанный метод наведенной гамма-активности конечных ядер. Расшифровано около 100 фотопиков. Проведена работа по улучшению характеристик гамма-спектрометра. Улучшено его временнóе разрешение. Осуществлена прецизионная калибровка эффективности HPGe-детектора по экспериментальным гамма-линиям от калибровочных источников и фотоядерных экспериментов, дополненная моделированием с использованием пакета программ GEANT4. 1.4.4 Выводы Задачи отчётного этапа решены. В НИИЯФ МГУ успешно функционирует комплекс аппаратуры, позволяющий измерять и накапливать гамма-спектры наведенной активности конечных ядер, образующихся в многочастичных фотоядерных экспериментах. Проведены эксперименты по облучению гамма-квантами с энергиями до 67.7 МэВ десяти образцов различных химических элементов. Создан и поддерживается банк данных измеренных гамма-спектров остаточной активности атомных ядер этих элементов. Для нескольких тяжелых атомных ядер получены выходы и интегральные сечения фотоядерных реакций для энергий фотонов вплоть до 67,7 МэВ. Удалось наблюдать фотоядерные реакции с вылетом из ядра до 7 нейтронов. Для интерпретации данных экспериментов разрабатываются теоретические модели. 1.5 Измерения функции угловой гамма-альфа – корреляции в рассеянии альфа-частиц на 24Mg с образованием 24Mg в основном и 2+ возбужденном состояниях 1.5.1 Введение Эффективным методом исследования структуры ядер и механизма реакции служит измерение угловых корреляций продуктов ядерных реакций. Корреляционные характеристики дают большой объем информации в одном эксперименте и при анализе обнаруживают большую чувствительность к модельным параметрам. Изучению процессов рассеяния a-частиц на 24Mg посвящено значительное количество как экспериментальных, так и теоретических работ (см. базу данных http://www.nndc.bnl.gov/nsr/). Исследования ведутся в широкой энергетической области от десятков до нескольких сотен МэВ. Cвойства нижних уровней этого сильно деформированного ядра могут быть разумно объяснены в терминах основной (ротационной) и гамма-полосы колебательно-вращательной модели. В абсолютном большинстве этих работ изучались только угловые распределения дифференциального сечения (и в основном только для упругого рассеяния), тогда как угловым aγ-корреляциям посвящено лишь несколько из них (см., например, работу [3]), причем все корреляционные измерения проводились только в плоскости реакции. Такие ограниченные эксперименты не позволяют полностью восстановить матрицу плотности изучаемого ядра и снижают адекватность полученных модельных параметров и выводов относительно механизма реакции. Действительно, для состояния с Jπ = 2+(1.369 МэВ) ядра 24Mg количество независимых вещественных параметров матрицы плотности равно (J + 1)2 = 9 (считаем, что эта система имеет ось симметрии), тогда как при измерении формы функции угловой корреляции в одной плоскости можно определить не более 5 параметров (и не все они линейно независимы). Восстановление всех 9 вещественных компонент матрицы требует проведения измерений при минимальном числе плоскостей nmin ≥ 2 (см. работу [4]). В отчетный период впервые выполнено исследование угловых aγ-корреляций в трех плоскостях регистрации γ-квантов в неупругом рассеянии a-частиц на 24Mg c образованием конечного ядра в состоянии 2+(1.369 МэВ) при Еa = 30.3 МэВ. На первом этапе эксперимента были измерены угловые распределения дифференциальных сечений рассеяния a-частиц для четырех нижних состояний конечного ядра, а на втором двойные дифференциальные сечения (функции угловой корреляции – ФУК) реакции 24Mg(a, )24Mg(2+, 1.369 МэВ) для 20 углов вылета -частиц. Проведено предварительное сопоставление полученных экспериментальных результатов с теоретическими расчетами в рамках различных коллективных моделей и механизма образования составного ядра. 1.5.2 Методика исследования Эксперимент выполнен на циклотроне НИИЯФ МГУ с a-частицами, ускоренными до энергии 30.3 МэВ. В качестве мишени использовалась самоподдерживающаяся магниевая пленка толщиной 0.77 мгсм–2 с обогащенным (до 97%) изотопом 24Mg. Погрешность определения толщины мишени не превышала 5%. Абсолютные сечения дифференциальных сечений определялись по толщине мишени и количеству частиц, прошедших через мишень, и измеренного тока пучка. Статистические погрешности дифференциальных сечений составили от 4 до 15%. Схема экспериментальной установки и описание измерительно-вычислительного комплекса (ИВК) были представлены ранее в предыдущем отчете. Для регистрации конечных a-частиц использовались полупроводниковые кремниевые поверхностно-барьерные детекторы с толщиной чувствительной области до 400 мкм. Угловое разрешение детекторов составляло 1º и ≤ ±2º при измерении дифференциальных и двойных дифференциальных сечений, соответственно. Типичный спектр a-частиц из исследованной реакции представлен на рисунке 1.5.2.1.
Угловое разрешение -детекторов составляло ±13° и учитывалось при обработке экспериментальных данных. Энергетическая калибровка -детекторов и контроль их относительной эффективности проводились перед каждой серией измерений с помощью источников Pu-Be и 60Со. -Совпадения регистрировались в энергетической области -квантов от 0.6 до 1.5 МэВ. Типичный спектр совпадений с время-амплитудного конвертора приведен на рисунке 1.5.2.2.
Группы на спектре соответствуют посылкам циклотронного пучка с интервалом 100 нс при ширине посылки около 10 нс. Красным цветом показаны цифровые окна. Пик в левом окне соответствует сумме истинных и ложных совпадений, тогда как остальные пики – только ложным совпадениям. Двойные дифференциальные сечения для каждого угла  измерялись при 59 значениях полярных углов вылета -квантов  в интервале от 20 до 150 и 3 значениях азимутальных углов = 180, 240 и 270. Таким образом, для каждого угла вылета α-частиц  было получено от 15 до 36 значений двойных дифференциальных сечений. Общее экспозиционное время эксперимента составило около 20 суток. На один угол в эксперименте зарегистрировано в среднем около 1500 истинных совпадений, при этом случайные совпадения составляли от 30 до 60% от общего числа зарегистрированных совпадений в разных сериях измерений. Статистические ошибки полученных двойных дифференциальных сечений в большинстве случаев не превышали 20%. Статистические погрешности дифференциальных сечений составили от 4 до 15%. Двойные дифференциальные сечения  для каждого были параметризованы с помощью выражения (1.5.2.1)где  сопряженные сферические функции.  - параметры, с точностью до множителя совпадающие с компонентами  спин-тензоров матрицы плотности состояния конечного ядра. Абсолютные значения двойных дифференциальных сечений для каждого угла получены из условия   . В этом случае не возникает проблемы выяснения относительных эффективностей детекторов заряженных частиц и их абсолютных нормировок 1.5.3 Описание полученных результатов и выводы Угловые зависимости дифференциальных сечений ds/dW(qa) реакции 24Mg(α,α)24Mg при Eα =30.3 МэВ с образованием ядра 24Mg в основном и трех нижних возбужденных состояниях, в интервале углов qa (л. с.) от 17° до 160° показаны на рисунке 1.5.3.1. Отметим, что в экспериментальных спектрах не разделялись уровни 4+(4.123 МэВ) и 2+(4.238 Мэв) ядра 24Mg, поэтому на рисунке 1.5.3.1 для них приведено суммарное сечение.
Двойные дифференциальные сечения  реакции 24Mg(α,α)24Mg (2+, 1.369 МэВ) получены для 20 углов в интервале от 25° до 160° (л. с.). На рисунках 1.5.3.2 и 1.5.3.3 приведены измеренные значения для некоторых углов (с.ц.м.). Видно, что качество подгонки экспериментальных данных с помощью выражения (1.5.2.1) вполне удовлетворительное (синие кривые). Среднее значение уровня достоверности составило 0.63 при средней величине 2 = 23.6 и числе степеней свободы 26.
Схема нижних состояний ядра 24Mg приведена на рисунке 1.5.3.4.
Для анализа экспериментальных данных использовался метод связанных каналов на основе ротационной коллективной модели (программа CHUCK [5]) и колебательно-вращательной модели (программа ECIS, [6]). При расчетах по СHUCK использовались только квадрупольные связи нижних состояний 0+ 2+ и 2+ 4+. При использовании ECIS связь между уровнями 2+ - основной и гамма-полосы устанавливалась в рамках коллективной модели Давыдова-Филиппова с параметрами β2 = 0.326, 2 = 23.2о [7] (рис. 1.5.3.4). Результаты расчетов (программа ECIS) показали, что для всех исследованных переходов реакции вклад механизма образования составного ядра в дифференциальное сечение заметен только в области больших углов вылета α-частиц (рис. 1.5.3.1). Как видно из рисунка 1.5.3.3, вклады механизмов коллективного возбуждения и образования составного ядра при угле 160 (с.ц.м.) становятся сравнимыми по величине. Оптимальное согласие теоретических и экспериментальных угловых зависимостей при расчетах по CHUCK было достигнуто при значении параметра квадрупольной деформации = +0.4. Как видно на рис. 1.5.3.1, угловые распределения дифференциального сечения переходов на основное и первое возбужденное состояние лучше описываются расчетами по ЕСIS, тогда как переход на состояния 4+(4.123 МэВ) и 2+(4.238 МэВ) ядра 24Mg в области малых углов α не удается удовлетворительно описать ни в одном из выбранных подходов. По степени согласия с расчетом полученные ФУК можно разделить на несколько групп. В первой из них наблюдается достаточно хорошее согласие экспериментальных и расчетных кривых (например, для углов α(с.ц.м.) = 32.0, 46.3, 49.7 (рис. 1.5.3.2), 66.4, 160), во второй угловые зависимости ФУК похожи, но видно различие по относительным амплитудам в разных плоскостях (α = 28.0 (рис. 1.5.3.2),29.2, 36.1, 53.1), а в третьей обнаруживается существенное различие экспериментальных и расчетных ФУК по форме (например, для углов α = 57.5, 72.9 (рис. 1.5.3.2), 76.1, 79.3, 146.3). Следует обратить внимание и на тот факт, что при некоторых углах α экспериментальные ФУК в вертикальной плоскости и угле = 90 не равны нулю. В упомянутой выше книге Н.С. Зеленской и И.Б. Теплова отмечается, что относительно большое сечение в этой области углов может быть следствием вклада в сечение реакции многоступенчатых процессов (хотя в данном случае этот вклад, по-видимому, мал). Различия, наблюдаемые во второй и третьей группах ФУК, также можно соотнести с вкладом процессов более сложных, чем рассмотренные в нашем анализе. Таким образом, анализ угловых зависимостей ФУК реакции 24Mg(α, α)24Mg (2+, 1.369 МэВ) при Eα = 30.3 МэВ показал, что доминирующий механизм ее протекания связан с коллективным возбуждением. При этом для адекватного описания полученных экспериментальных характеристик в широкой угловой области необходимо корректно учитывать деформацию ядра 24Mg. В области больших углов вылета α-частиц необходимо также учитывать механизм образования составного ядра. Учет этих процессов позволяет на качественном уровне описать поведение угловых зависимостей . Однако в изученной реакции возможен вклад и более сложных механизмов, поскольку при некоторых углах наблюдается явное несоответствие расчетных и экспериментальных ФУК. В исследовании угловых – корреляций в реакции 24Mg(, )24Mg принимала активное участие аспирантка ядерного отделения Физического факультета МГУ (Конюхова И.А.), защита диссертации которой планируется на 2010 г. 1.6 Исследование сверхпроводящих туннельных переходов рентгеновского излучения и определение температурной зависимости параметров криогенных детекторов в интервале температур 1.25 К-1.6 К. Разработка методики цифровой фильтрации сигналов 1.6.1 Экспериментальное исследование зависимости параметров туннельных детекторов от рабочей температуры 1.6.1.1 Постановка задачи Криогенные детекторы на основе сверхпроводящих туннельных переходов (СТП-детекторы) представляют собой новый класс детекторов электромагнитного излучения, обладающий высоким разрешением по энергии и низким энергетическим порогом регистрации. Данные детекторы могут быть использованы как для регистрации рентгеновского излучения, так и для регистрации менее энергетичных фотонов в диапазоне от ультрафиолетового до инфракрасного. В НИИЯФ МГУ разрабатываются рентгеновские СТП-детекторы с многослойной структурой электродов и пассивным нижним электродом на основе титанового подслоя. Последовательность слоев данных детекторов описывается формулой Ti/Nb/Al,AlOx/Al/Nb/NbN, где AlOx – изолирующий слой, отделяющий нижний электрод от верхнего. Для детекторов данного типа достигнуто энергетическое разрешение на уровне 80-90 эВ на линии 6 кэВ, что примерно в два раза лучше разрешения традиционных полупроводниковых детекторов. Задачей настоящего этапа являлось изучение отклика СТП-детекторов в зависимости от рабочей температуры. 1.6.1.2 Описание методики эксперимента и полученных результатов Измерения были выполнены в температурном диапазоне 1.25 – 1.8 К при облучении детекторов рентгеновскими квантами от источника Fe-55, а также флуоресцентными рентгеновскими квантами Тi и Al от специальных экранов. В эксперименте определялась амплитуда сигналов и нелинейность отклика детектора, обусловленная собственной рекомбинацией неравновесных квазичастиц. Одновременно проводилась цифровая запись временной формы сигналов детектора, из анализа которой определялось эффективное время жизни квазичастиц. На основе этих данных рассчитывались скорость туннелирования квазичастиц γT и скорость их потерь γLos. Температурные зависимости были получены при нескольких напряжениях на детекторе. Типичные зависимости γT и γLos от температуры приведены на рисунке 1.6.1.2.1. И  з рисунка видно, что в температурном интервале 1.25 - 1.6 К свойства детектора изменяются незначительно: скорость потерь γLos практически постоянна, а скорость туннелирования γT несколько уменьшается с ростом температуры. При больших температурах (T > 1.6 K) происходит резкое ослабление туннелирования и усиление потерь квазичастиц. Такое поведение указывает на то, что при температурах Т > 1.6 K начинаются процессы разрушения квазичастичной ловушки и усиление процессов релаксации. В этой области температур энергетическое разрешение и другие параметры детекторов резко ухудшаются. Полученные данные важны для оптимизации конструкций СТП – детекторов. 1.6.2 Разработка методики цифровой фильтрации сигналов 1.6.2.1 Постановка задачи Согласно существующей теории, цифровые методы позволяют провести оптимальное подавление электронных шумов и обеспечивают наилучшее отношение сигнала к шуму для различных типов детекторов рентгеновского и гамма излучения. Применение цифровых методов обработки сигналов тем более оправдано, что аналогово-цифровые преобразователи (АЦП) все более широко применяются для регистрации сигналов. Оптимальный фильтр F(f) задается в частотной области и дается следующим выражением: F(f)=<S(f)>+/<N2(f)>, где <S(f)> – частотный спектр усредненного сигнала детектора, <N2(f)> – мощность электронного шума. Программа цифровой фильтрации предполагает цифровую запись сигналов и шумов детектора, выделение реперных сигналов и определение их среднего частотного спектра <S(f)>, селекцию шумовых разверток и определение мощности шума <N2(f)>, далее формирование оптимального фильтра F(f) и выполнение фильтрации всей совокупности сигналов. Задачей настоящей работы являлось разработка данной методики применительно к низкотемпературным детекторам на базе сверхпроводящих туннельных переходов (СТП-детекторам). Для регистрации сигналов использовалась АЦП-компьютерная плата УРАН с разрядностью 210. 1.6.2.2 Описание методики работ и полученных результатов Проведен полный комплекс работ, обеспечивающий цифровую фильтрацию сигналов. В частности, разработано программное обеспечение для записи оцифрованных сигналов в память компьютера и программы собственно цифровой фильтрации. Адаптирована программа фильтрации Filter, разработанная в GSI (Gesellschaft für Schwerionenforschung mbH, Darmstadt, Germany). Проведено тестирование методики с использованием генераторных сигналов. Определены оптимальные параметры записи: длина записи, частота оцифровки, длина претригера. Определены параметры предварительного интегрирования и дифференцирования сигналов. В результате улучшение энергетического разрешения составило около 20%. На заключительном этапе проведена тестовая обработка сигналов СТП-детекторов. Анализ данных показал, что заметный вклад в итоговое энергетическое разрешение наряду с электронными шумами вносят собственные нестабильности работы детекторов, а также шумы платы УРАН. Развитая методика является основой для практического использования цифровой фильтрации в работах по применению криогенных детекторов различных типов. 1.7 Разработка структуры БД, создание интерфейсных форм и прикладных программ для электронной карты. Подготовка фонда данных на основе международного массива “EXFOR”, создание единого электронного фонда данных об основных параметрах ГДР 1.7.1 Постановка задачи Главной задачей настоящего этапа является совершенствование программного обеспечения реляционной базы данных (БД) «Новая электронная Карта основных параметров гигантского дипольного резонанса атомных ядер», объединение возможностей новой электронной карты (http://cdfe.sinp.msu.ru/saladin/gdrmain.html) и созданной ранее поисковой системы с табличной формой запросов (http://cdfe.sinp.msu.ru/services/gdrsearch.html) в рамках новой единой общей поисковой системы, создание версии БД, которая может быть представлена для тестирования специалистами. 1.7.2 Основные полученные результаты Новая полная реляционная БД по основным параметрам (энергия, амплитуда, ширина, интегральное сечение) гигантского дипольного резонанса (ГДР) организована в виде электронной Карты (http://cdfe.sinp.msu.ru/services/gdrchart/gdrmain. html, рисунок 1.7.2.1).  Рисунок 1.7.2.1 Главная страница пользовательского интерфейса тестовой версии электронной Карты основных параметров ГДР. Использована удобная графическая форма, в которой блоки информации, описывающие многообразные спектроскопические свойства отдельных ядер расположены в координатах «число протонов Z» - «число нейтронов N»:
энергетическое положение – зеленым; абсолютная величина (амплитуда) – коричневым; ширина (на половине высоты) – красным; интегральное сечение – синим.
На данном этапе работ разработан новый интерфейс управления общей поисковой системы БД по основным параметрам гигантских дипольных резонансов атомных ядер, обеспечивающий оптимизацию, увеличение быстродействия и расширение функциональных возможностей по поиску и анализу ядерно-физических данных, разработана новая структура таблиц базы данных и создано программное обеспечение (рисунок 1.7.2.2) для конверсии данных из массива международной БД EXFOR в БД параметров ГДР.  Рисунок 1.7.2.2 Блок схема нового программного обеспечения системы конверсии данных для Карты основных параметров ГДР. 1.7.3 Выводы Разработанные интерфейс управления поисковой системой и специальное программное обеспечение позволило существенно повысить не только точность информации об основных параметрах ГДР, но и эффективность ввода данных в информационный фонд новой электронной Карты. Результаты работы отражены в учебном пособии [8]. 1.8 Разработка архитектуры компьютерной модели системы сбора данных детектора антинейтрино 1.8.1 Постановка задачи В современных ядерно-физических установках система сбора данных и управления является важной неотъемлемой частью, которая должна быть спроектирована и изготовлена параллельно с детектором исходя из целевой функции, выполняемой детектором. Разрабатываемая в рамках данной НИР система управления представляет собой систему сбора данных и управления экспериментальным детектором антинейтрино, выполняющую следующие функции:
| ||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
. Кружки – эксперимент, указаны статистические ошибки. Кривые: cиние результат 9-компонентной параметризации (1.5.2.1), зеленые – расчет по ECIS, красные - расчет по CHUCK.
Похожие:
 | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы |
 | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... В рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... Санкт-петербургский государственный электротехнический университет «лэти» им. В. И. Ульянова (ленина) | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования |
| Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования | | Отчет о научно-исследовательской работе в рамках федеральной целевой... «Разработка новых методов индивидуальной коррекции сводно-радикального статуса при бактериальных инфекциях» |
