4.3.2 Прямые и обратные задачи, связанные с определением пространственного распределения источников тепла в теле вулканической постройки и общие теоретические схемы их решения
В соответствии с выбранными выше моделями строения вулкана Эльбрус перейдем к рассмотрению задачи, геометрия которой изображена на рисунке 13.
На поверхности Земли, совмещенной с плоскостью декартовой системы координат, измеряется двумерное температурное поле , которое необходимо определить из условий эксперимента. Требуется по измеренным данным оценить запасы тепла в магматическом очаге, который расположен под поверхностью и имеет, вообще говоря, сложную форму и неоднородное распределение температуры внутри своего объема. Для проведения такой оценки требуется решить обратную задачу теории теплопроводности.
Рисунок 13 - К решению пространственной задачи теплопроводности.
Сформулируем постановку задачи.
В общем случае, когда свойства вмещающей среды вокруг очага изменяются в пространстве, нужно решать неоднородное уравнение теплопроводности:
. (16)
Здесь – коэффициент температуропроводности, зависящий от координат, – пространственное распределение источников тепла. В простейшем случае, когда коэффициент постоянен, уравнение имеет вид:
. (17)
Граничное условие на плоскости характеризует теплообмен между поверхностью Земли и окружающей вулканическую постройку средой:
. (18)
Здесь – относительный коэффициент теплоотдачи, – температура на поверхности Земли, – локальная температура воздуха над точкой . Если теплоотдачей в воздух можно пренебречь, условие (2.5.3) будет соответствовать равенству нулю производной от температуры по внешней нормали к поверхности Земли.
В типичной ситуации, характерной для вулкана Эльбрус, приходится иметь дело с потоком тепла, установившемся во времени, поскольку остывание очага происходит за времена, которые во много раз большие, чем время проведения измерений поверхностного температурного поля. Поэтому в уравнениях (16) и (17) не ограничивая общности можно пренебречь производной от температуры по времени.
Начнем анализ тепловых структур с простейшей задачи, следующей из обсуждавшихся выше упрощающих предположений: . (19) Решаем задачу методом интегральных преобразований. Используем комплексное Фурье-преобразование по координатам и косинус-Фурье преобразование по вертикальной координате :
. (20)
. (21)
Решение в форме (20) автоматически удовлетворяет граничному условию. При этом распределение источников тепла продолжено в верхнее полупространство четным образом по переменной .
Подставляя формулы (20) и (21) в дифференциальное уравнение (19), получим следующую связь между трансформантами Фурье, помеченными волнистой линией сверху:
. (22)
Используя результат (22), из формулы (20), получим решение в интегральной форме:
. (23)
Отсюда следует, что распределение температуры на поверхности Земли описывается выражением
. (24)
Таким образом, найдено решение прямой задачи. Другими словами, рассчитано распределение температуры на поверхности по распределению источников тепла в магматическом очаге, которое предполагается известным.
Рассмотрим простой пример прямой задачи на использование решения (24). Допустим, что форма магматического очага имеет вид диска толщиной , срединная плоскость которого ориентирована параллельно поверхности Земли (см. рис 13). Если толщина диска мала по сравнению с его диаметром, зависимостью от в функции можно пренебречь. Вычисляя интеграл по в (24), найдем
.
Следовательно,
. (25)
Теперь полагаем, что распределение источника тепла задается функцией
,
то есть они равномерно распределены в круге радиуса . Для этого случая трансформанта Фурье равна
(26)
Здесь – функции Бесселя нулевого и первого порядка. Подставляя (26) в (27), будем иметь:
. (27)
Здесь – полный эллиптический интеграл второго рода. Видно, что линии равных температур представляют собой концентрические окружности. С ростом температура убывает. При фиксированном радиусе температура возрастает с увеличением радиуса диска и интенсивности источников .
Для решения обратной задачи подставим связь между трансформантами Фурье (22) в преобразование (21). Получим
. (28)
Итак, при известном пространственном распределении температур можно, по формуле (28) рассчитать пространственное распределение источников тепла.
Поскольку, по определению,
, (29)
из формулы (28) имеем
Внутренний интеграл вычислим, дифференцируя его два раза по параметру (то есть, применяя к нему оператор Лапласа):
.
С учетом последней формулы получаем
. (30)
В результате мы пришли к исходному уравнению теплопроводности (17) в его стационарном варианте.
Таким образом, пара преобразований (28), (29) эквивалентна исходному дифференциальному уравнению.
Для решения обратной задачи теплопроводности нужно по известному (измеренному) распределению температур вычислить его Фурье-образ. Затем, пользуясь формулой (28), рассчитать пространственное распределение источников тепла. Очевидно, что эта сложная и некорректная обратная задача может быть решена лишь численно, с применением современного программного обеспечения и мощной вычислительной техники. Необходимо, кроме того, иметь достаточно полный объем экспериментальных данных.
Однако, если мы не интересуемся пространственным распределением источников, а хотим оценить их полную производительность
, (31)
можно получить общее аналитическое выражение.
Проинтегрируем уравнение теплопроводности по объему и воспользуемся теоремой Остроградского-Гаусса для преобразования объемного интеграла в интеграл по поверхности:
. (32)
Здесь – внешний вектор нормали к поверхности. Выберем поверхность интегрирования в формуле (31), как показано на рисунке 14. Часть замкнутой поверхности представляет собой полусферу очень большого радиуса. Этот радиус должен быть большим по сравнению, как с характерным размером очага, так и с глубиной его залегания. При таком выборе можно приближенно считать, что очаг точечный, он лежит непосредственно под поверхностью и совпадает с центром выбранной полусферы.
Рисунок 14 - Поверхность интегрирования. Вторая часть поверхности интегрирования совпадает с поверхностью Земли и замыкает полусферу . Очевидно, что при этих условиях ровно половина потока вектора градиента давления проходит через поверхность , причем этот поток однороден в каждой точке сферической поверхности.
Пользуясь аналогией с электростатикой, можно сказать, что половина потока вектора напряженности поля точечного заряда проходит через полусферу, причем напряженность поля в каждой точке сферической поверхности одинакова.
Вторая половина градиента потока температуры проходит через поверхность , но на этой поверхности поле неоднородно. С учетом сказанного интегральное соотношение (32) следует записать в виде:
. (33)
Используя граничное условие (18), преобразуем выражение под интегралом (33) следующим образом:
. (34)
Подставляя (33) в (34), найдем полную тепловую мощность магматического очага:
. (35)
В простейшем частном случае, когда относительный коэффициент теплоотдачи , коэффициент температуропроводности и локальную температуру воздуха можно считать постоянными, формула (35) упрощается:
. (36)
Таким образом, в простейшем случае тепловая мощность магматического очага определяется интегралом от температуры на поверхности Земли, вычисленным по достаточно протяженной области .
В более сложных случаях необходимо измерять значения обоих коэффициентов ( и ), а также температуру воздуха, которая может изменяться от точки к точке над поверхностью сложного рельефа.
|